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傳輸效率 Transmission為了計算每個像素吸收的能量（光學效率），我們可以選擇僅在像素的耗盡區域上計算硅表面處坡印廷矢量在法線方向的分量Pz的積分。若想在目標區域計算Pz的積分，最簡單方法是使空間濾波器（場監視器）的尺寸與耗盡區域相同，再將其與Pz分量相乘。下圖分別是未過濾的Pz分量、耗盡區域和耗盡區的Pz分量。

此外，一些附加組件需要一個不同的物理量作為輸入（例如，坡印廷矢量）。為此目的，可以將附加組件放在樹中。在本例中，對場數據應用坡印廷矢量附加組件來計算x域中的坡印廷矢量。所得到的信息可以用于計算（光譜）輻照度，并進一步處理以計算照度。相比之下，輻射通量和效率（表面）需要完整的場數據集。因此，它被定位在一個新的分支上。

此外，一些附加組件需要不同的物理量作為輸入(例如坡印廷矢量)。為此，附加組件可以按樹狀排列。在本例中，將坡印廷矢量附加組件應用于場數據來計算x域中的坡印廷矢量。所得信息可用于計算(光譜)輻照度，并進一步處理以計算亮度。相比之下，輻射通量和效率(表面)只需要完整的場數據集。因此，它定位在一個新的分支。

此外，一些附加組件需要不同的物理量作為輸入(例如坡印廷矢量)。為此，附加組件可以按樹狀排列。在本例中，將坡印廷矢量附加組件應用于場數據來計算x域中的坡印廷矢量。所得信息可用于計算(光譜)輻照度，并進一步處理以計算亮度。相比之下，輻射通量和效率(表面)只需要完整的場數據集。因此，它定位在一個新的分支。

從光場監視器中可視化模式數為24、傅里葉指數為1的坡印廷矢量的z分量。坡印廷矢量的峰值大約位于半徑0um處，這與上圖中模式數為24、傅里葉指數為1時腔內場分布中最大強度的位置一致。5.切換到布局并在光學/模態分析選項卡下使用下面顯示的設置并重新運行模擬。6.運行plot_dipole_results.lsf來可視化頻率和光束輪廓。

此外，一些附加組件需要一個不同的物理量作為輸入（例如，坡印廷矢量）。為此目的，可以將附加組件放在樹中。 在本例中，對場數據應用坡印廷矢量附加組件來計算x域中的坡印廷矢量。所得到的信息可以用于計算（光譜）輻照度，并進一步處理以計算照度。相比之下，輻射通量和效率（表面）需要完整的場數據集。因此，它被定位在一個新的分支上。

其它可以用於該應用程式的物體包括透鏡陣列2物件和六邊形透鏡陣列(Hexagonal Lenslet Array)物件。

此外，一些附加組件需要不同的物理量作為輸入(例如坡印廷矢量)。為此，附加組件可以按樹狀排列。在本例中，將坡印廷矢量附加組件應用于場數據來計算x域中的坡印廷矢量。所得信息可用于計算(光譜)輻照度，并進一步處理以計算亮度。相比之下，輻射通量和效率(表面)只需要完整的場數據集。因此，它定位在一個新的分支。

開式諧振腔的兩個平行反射板具有極高的反射率，其對特定頻段的入射電磁波會發生多次反射，每一次反射后會與前一次入射波透射后實現同相疊加，多次反射多次同相疊加，從而實現透射電磁波的能量匯聚。這種諧振腔是開放式的，在諧振時通過輸入輸出耦合與外界進行能量交換。

以前計算需要求解一個麥克斯韋問題，但是現在在均勻介質R3的半空間（與Γj相關）且在邊界Γj處的入射場為時，在邊界Γi處所求得的解僅產生。 最后，我們必須確保光場的連續性。由此引出處理所有子域間的多次作用問題的均衡方程。在Γj處的輸出場必須滿足方程可選的光源場會作用于子域j的輸出場，并因此和包含所有其他子域貢獻的和相加。

以前計算需要求解一個麥克斯韋問題，但是現在在均勻介質R3的半空間（與Γj相關）且在邊界Γj處的入射場為時，在邊界Γi處所求得的解僅產生。 最后，我們必須確保光場的連續性。由此引出處理所有子域間的多次作用問題的均衡方程。在Γj處的輸出場必須滿足方程可選的光源場會作用于子域j的輸出場，并因此和包含所有其他子域貢獻的和相加。

在對滑坡體上房屋、道路等基建設施(圖7調查點C處)調查中發現,坡體中后部見有多處房屋墻體開裂,地面裂縫、下錯等現象較明顯,裂縫多為鼓張和拉張裂縫,寬約0.2~1 cm不等,下錯約2 cm(圖9)。